塞伯格-维腾映射是弦论与规范场论之间的映射，并联系规范场论的非交换几何自由度与它们的可交换对应子。这是一个从几何到非交换几何规范场之间的映射，并且相容了每个规范结构。
玻色弦理论是最早的弦论版本，约在1960年代晚期发展。其名称由来是因为粒子谱中仅含有玻色子。
超弦理论，属于弦理论的一种，有五个不同的超弦理论，也指狭义的弦理论。是一种引进了超对称的弦论，其中指物质的基石为至少九维时空中的弦。
弦论中的对偶性，是指弦论中的是两个看似不相同的理论，实际上是等价的。所谓等价，意思是即使两个理论对实验本身的物理描述可能完全不同，两个理论对所有可以测量的值都有相等的预测。
全像原理，是弦论与预期中的量子重力的性质之一，描述了一个空间的性质可编码在其边界上，例如事件视界的类光边界。
全像原理首先由杰拉德·特·胡夫特提出。之后经李奥纳特·苏士侃演绎出弦论版本的全像原理。，他将特·胡夫特与查尔斯·索恩的成果做结合。1997年由胡安·马尔达西那提出的AdS/CFT对偶是全像原理的特例。
拉斐尔·布索表示：索恩于1978年提出弦论的低维度描述可使重力从中自然而生的结果，是一项全像原理的成果。
全像原理认为目前所见的宇宙是真实宇宙的投影。以较宏观的观点来看，此原理指出了整个宇宙可视为一个呈现在宇宙学视界上的二维资讯结构，而日常观察到的三维空间则是巨观尺度且高能物理的有效描述。值得注意的是，宇宙学全像原理在数学上仍未达精确。
T对偶是弦论中的一种对偶性，适用于弦论的九维空间中，把紧致空间半径为R的理论与紧致空间半径为1/R的理论联系起来。于是当在一种理论的物理图景中有一维度被卷缩成卡鲁扎-克莱因理论时，在另外一种理论的物理图景中则有某一维度位于半径很大的圆上。然而这两种理论描述的却是同样的物理图景。
S对偶是弦论中的一种对偶性。它将一种理论的耦合常数与另一种理论的耦合常数联系起来，因此又称为强弱对偶性。举例来说，O型杂弦和I型弦在10维时空就有S对偶性。这意味着O型杂弦的强耦合极限就是I型弦论的弱耦合极限，反之亦然。寻求强弱耦合对偶性的证据的方法之一是比较每种物理图景的轻态谱，看看两者是否一致。比如I型弦论的 D膜在弱耦合时较重而在强耦合时较轻。这种D弦与O型杂弦的世界面传播同样的轻态场。于是当I型弦论的D弦因很强的耦合而变得很轻时，我们就看到上述杂化弦描述的却是弱耦合的情形。
10维时空中还有一种S对偶，那就是IIB 型弦论的自身对偶性。IIB 型弦的强耦合极限也是IIB 型弦论的另外一种弱耦合极限。IIB型弦论中也含一种D弦且这种D 弦在强耦合下变成轻态。不过这种D弦看上去却像是IIB型弦论的另一种基本弦。在IIB型弦论中，运动的能量方程有两种广义解：D膜和弦论。D弦在强耦合下同了弱耦合下的F弦，这就是所谓的IIB型弦论的自身对偶性。
超弦理论，属于弦理论的一种，有五个不同的超弦理论，也指狭义的弦理论。是一种引进了超对称的弦论，其中指物质的基石为至少九维时空中的弦。
物理学中，弦是弦论与相关理论中的物理实体。不同于零维或点状的基本粒子，弦是一维的实体。以弦为基础实体的理论会自动产生许多基础理论中成立的特性。更特别的是：依照量子力学规则演化与交互作用的弦自动包括了量子重力的描述。
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