标量玻色子是指自旋为0的玻色子。标量玻色子的名称起源于量子场论，指的是洛伦兹变换下特定的变换性质。
对称性是现代物理学中的一个核心概念，系统从一个状态变换到另一个状态，如果这两个状态等价，则说系统对这一变换是对称的。或者说给系统一个“操作”，如果系统从一个状态变到另一个等价的状态，则说系统对这一操作是对称的。它是指一个理论的拉格朗日量或运动方程在某些变量的变化下的不变性。如果这些变量随时空变化，而拉格朗日量或运动方程仍旧不变，则称此性质为为“局域对称性”，反之，若这些变量不随时空变化，则称此性质为“整体对称性”。物理学中最简单的对称性例子是牛顿第二定律的伽利略变换不变性和麦克斯韦方程的洛伦兹变换不变性和相位不变性。
四维速度是指物理学中，特别是狭义相对论和广义相对论中，一个物体的四维速度是取代经典意义上的速度的四维矢量。选取四维速度的原因是四维速度在洛伦兹变换下是洛伦兹协变性的，而三维速度不是；换句话说，这么选取可以使光速在任意惯性系下保持不变。
对称性是现代物理学中的一个核心概念，系统从一个状态变换到另一个状态，如果这两个状态等价，则说系统对这一变换是对称的。或者说给系统一个“操作”，如果系统从一个状态变到另一个等价的状态，则说系统对这一操作是对称的。它是指一个理论的拉格朗日量或运动方程在某些变量的变化下的不变性。如果这些变量随时空变化，而拉格朗日量或运动方程仍旧不变，则称此性质为为“局域对称性”，反之，若这些变量不随时空变化，则称此性质为“整体对称性”。物理学中最简单的对称性例子是牛顿第二定律的伽利略变换不变性和麦克斯韦方程的洛伦兹变换不变性和相位不变性。
狭义相对论和广义相对论中，四维动量是经典的三维动量在四维时空中的相对论化形式。动量是三维空间中的矢量，而类似地四维动量是时空中的四维矢量。引入四维动量的原因是它在洛伦兹变换下是洛伦兹不变性的。对于一个具有三维动量
p
→
=
{\displaystyle {\vec {p}}=}
和能量
E
{\displaystyle E}
的粒子，其逆变四维动量表示为
标量玻色子是指自旋为0的玻色子。标量玻色子的名称起源于量子场论，指的是洛伦兹变换下特定的变换性质。
狭义相对论和广义相对论中，四维动量是经典的三维动量在四维时空中的相对论化形式。动量是三维空间中的矢量，而类似地四维动量是时空中的四维矢量。引入四维动量的原因是它在洛伦兹变换下是洛伦兹不变性的。对于一个具有三维动量
p
→
=
{\displaystyle {\vec {p}}=}
和能量
E
{\displaystyle E}
的粒子，其逆变四维动量表示为
狭义相对论和广义相对论中，四维动量是经典的三维动量在四维时空中的相对论化形式。动量是三维空间中的矢量，而类似地四维动量是时空中的四维矢量。引入四维动量的原因是它在洛伦兹变换下是洛伦兹不变性的。对于一个具有三维动量
p
→
=
{\displaystyle {\vec {p}}=}
和能量
E
{\displaystyle E}
的粒子，其逆变四维动量表示为
在狭义相对论中，光锥是闵可夫斯基时空下能够与一个单一事件通过光速存在因果关系的所有点的集合，并且它具有洛伦兹不变性。光锥也可以看作是闵可夫斯基时空下的一束光随时间演化的轨迹。在三维空间中，光锥可以通过将两条正交的水平轴取做空间坐标，将垂直于水平面的竖直轴取做时间坐标从而实现可视化。为了简明起见，这里首先考虑的是平面上的光锥：即用来描述它的闵可夫斯基图只具有一维时间和一维空间，我们将看到光锥在洛伦兹变换下具有不变性。
对称性是现代物理学中的一个核心概念，系统从一个状态变换到另一个状态，如果这两个状态等价，则说系统对这一变换是对称的。或者说给系统一个“操作”，如果系统从一个状态变到另一个等价的状态，则说系统对这一操作是对称的。它是指一个理论的拉格朗日量或运动方程在某些变量的变化下的不变性。如果这些变量随时空变化，而拉格朗日量或运动方程仍旧不变，则称此性质为为“局域对称性”，反之，若这些变量不随时空变化，则称此性质为“整体对称性”。物理学中最简单的对称性例子是牛顿第二定律的伽利略变换不变性和麦克斯韦方程的洛伦兹变换不变性和相位不变性。
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