数值相对论是广义相对论的一个分支，旨在通过数值方法求解爱因斯坦场方程，以模拟强引力场中的物理过程。相对论天文学中的物理系统，如引力坍缩、中子星、黑洞及引力波等等，以及其他不能利用弱场低速情形中结论近似的现象都可以利用数值相对论模拟。
詹姆斯·M·巴丁，美国物理学家，是两次诺贝尔物理学奖获得者约翰·巴丁和简·麦克斯韦·巴丁的长子，理论物理学家威廉·A·巴丁的哥哥，物理学家托马斯·J·格雷塔克的大舅子，专攻广义相对论爱因斯坦场方程，毕业于哈佛大学和加州理工学院，博士导师理查德·费曼。
后牛顿力学近似方法是广义相对论中一种被广泛应用求解爱因斯坦场方程的近似方法。这种近似试图模仿牛顿力学的形式来解决较弱引力场的相对论问题。具体做法是对微小的牛顿力学量加以展开，可以选择展开的项有速度
{\displaystyle \left}
或者势能
{\displaystyle \left}
，这实则是对相对论一种弱场低速的近似。
广义相对论是现代物理中基于相对性原理利用几何学语言描述的万有引力理论。该理论由阿尔伯特·爱因斯坦等人自1907年开始发展，最终在1915年基本完成。广义相对论将经典的牛顿万有引力定律与狭义相对论加以推广。在广义相对论中，引力被描述为时空的一种几何属性，而时空的曲率则通过爱因斯坦场方程和处于其中的物质及辐射的能量与动量联系在一起。
广义相对论是现代物理中基于相对性原理利用几何学语言描述的万有引力理论。该理论由阿尔伯特·爱因斯坦等人自1907年开始发展，最终在1915年基本完成。广义相对论将经典的牛顿万有引力定律与狭义相对论加以推广。在广义相对论中，引力被描述为时空的一种几何属性，而时空的曲率则通过爱因斯坦场方程和处于其中的物质及辐射的能量与动量联系在一起。
广义相对论中的开普勒问题，是指在广义相对论的框架下求解存在引力相互作用的两体动力学问题。在典型情况下以及本文中，其中一个物体的质量
m
{\displaystyle m}
和另一个物体的质量
M
{\displaystyle M}
相比可忽略，这种近似对应着实际情形中地球绕太阳公转，以及一个光子在一颗恒星的引力场中的运动等问题。在这些情形下，可以认为大质量
M
{\displaystyle M}
的位置在空间中是固定的，并且只有大质量的引力场对周围时空曲率变化有贡献。这时的时空曲率可由爱因斯坦场方程的史瓦西解来描述；而小质量
m
{\displaystyle m}
的运动可由史瓦西解的测地线方程来描述。由于假设小质量
m
{\displaystyle m}
是点状的无尺寸粒子，两者之间的潮汐力可忽略。
在广义相对论中，尘埃解是爱因斯坦场方程的一个精确解。这一解所对应的引力场完全由质量、动量和拥有正的密度但压强为零的理想流体的应力所产生。尘埃解是广义相对论的流体解中最为重要的特殊情形。
广义相对论是现代物理中基于相对性原理利用几何学语言描述的万有引力理论。该理论由阿尔伯特·爱因斯坦等人自1907年开始发展，最终在1915年基本完成。广义相对论将经典的牛顿万有引力定律与狭义相对论加以推广。在广义相对论中，引力被描述为时空的一种几何属性，而时空的曲率则通过爱因斯坦场方程和处于其中的物质及辐射的能量与动量联系在一起。
广义相对论是现代物理中基于相对性原理利用几何学语言描述的万有引力理论。该理论由阿尔伯特·爱因斯坦等人自1907年开始发展，最终在1915年基本完成。广义相对论将经典的牛顿万有引力定律与狭义相对论加以推广。在广义相对论中，引力被描述为时空的一种几何属性，而时空的曲率则通过爱因斯坦场方程和处于其中的物质及辐射的能量与动量联系在一起。
广义相对论中的开普勒问题，是指在广义相对论的框架下求解存在引力相互作用的两体动力学问题。在典型情况下以及本文中，其中一个物体的质量
m
{\displaystyle m}
和另一个物体的质量
M
{\displaystyle M}
相比可忽略，这种近似对应着实际情形中地球绕太阳公转，以及一个光子在一颗恒星的引力场中的运动等问题。在这些情形下，可以认为大质量
M
{\displaystyle M}
的位置在空间中是固定的，并且只有大质量的引力场对周围时空曲率变化有贡献。这时的时空曲率可由爱因斯坦场方程的史瓦西解来描述；而小质量
m
{\displaystyle m}
的运动可由史瓦西解的测地线方程来描述。由于假设小质量
m
{\displaystyle m}
是点状的无尺寸粒子，两者之间的潮汐力可忽略。
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