耦合常数 编辑
在物理学中，耦合常数决定了相互作用的强度。例如在牛顿万有引力定律和爱因斯坦的广义相对论中，万有引力常数




G

N




{\displaystyle G_{N}}

就是引力的耦合常数。在粒子物理中，耦合常数的数值常常通过精细结构常数来给出。例如电磁相互作用的精细结构常数为



α
=



g

e


2



4
π



≃


1
137.036




{\displaystyle \alpha ={\frac {g_{e}^{2}}{4\pi }}\simeq {\frac {1}{137.036}}}

，
其中




g

e




{\displaystyle g_{e}}

是电磁相互作用的耦合常数，它正比与电子电荷




g

e


=


e


ε

0


ℏ
c





{\displaystyle g_{e}={\frac {e}{\sqrt {\varepsilon _{0}\hbar c}}}}

。在日常使用时，耦合常数也经常和精细结构常数换用。
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S对偶是弦论中的一种对偶性。它将一种理论的耦合常数与另一种理论的耦合常数联系起来，因此又称为强弱对偶性。举例来说，O型杂弦和I型弦在10维时空就有S对偶性。这意味着O型杂弦的强耦合极限就是I型弦论的弱耦合极限，反之亦然。寻求强弱耦合对偶性的证据的方法之一是比较每种物理图景的轻态谱，看看两者是否一致。比如I型弦论的 D膜在弱耦合时较重而在强耦合时较轻。这种D弦与O型杂弦的世界面传播同样的轻态场。于是当I型弦论的D弦因很强的耦合而变得很轻时，我们就看到上述杂化弦描述的却是弱耦合的情形。
10维时空中还有一种S对偶，那就是IIB 型弦论的自身对偶性。IIB 型弦的强耦合极限也是IIB 型弦论的另外一种弱耦合极限。IIB型弦论中也含一种D弦且这种D 弦在强耦合下变成轻态。不过这种D弦看上去却像是IIB型弦论的另一种基本弦。在IIB型弦论中，运动的能量方程有两种广义解：D膜和弦论。D弦在强耦合下同了弱耦合下的F弦，这就是所谓的IIB型弦论的自身对偶性。
在理论物理量子场论中β函数，β描述的是在重正化群下，理论中耦合常数g随能量标度μ的变化，定义：
在理论物理量子场论中β函数，β描述的是在重正化群下，理论中耦合常数g随能量标度μ的变化，定义：