位势 - The mini wiki

当传播中的辐射，像光波、音波、电磁波、或粒子，在通过局部性的位势时，由于受到位势的作用，必须改变其直线轨迹，这物理过程，称为散射。这局部性位势称为散射体，或散射中心。局部性位势各式各样的种类，无法尽列；例如，粒子、气泡、液珠、液体密度涨落、晶体缺陷、粗糙表面等等。在传播的波动或移动的粒子的路径中，这些特别的局部性位势所造成的效应，都可以放在散射理论的框架里来描述。

在量子力学里，有限位势垒是一种位势。在垒外，位势为 0 ，在垒内，位势为有限值。有限位势垒问题专门研讨在这种位势的作用中，一个粒子的量子行为。如图右，最简单的有限位势垒是方形垒，垒高是一个常数。在这条目里，只研讨这种位势垒。

在原子物理学里，拉塞福散射指的是带电粒子因为库仑定律而进行的一种弹性散射。这种散射实验是由欧尼斯特·拉塞福领队设计与研究，成功地于 1909 年证实在原子的中心有个原子核，也导致拉塞福模型的创立，及后来波耳模型的提出。应用拉塞福散射的技术与理论，拉塞福背散射是一种专门分析材料的技术。拉塞福散射有时也被称为库仑散射，因为它涉及的位势乃库仑位势。深度非弹性散射也是一种类似的散射，在 60 年代，常用来探测原子核的内部。

假设一个受到某作用力的粒子，从初始位置移动到终结位置，而此作用力所做的功跟移动路径无关，则称此力为保守力，又称为守恒力。等价地说，假设一个粒子从某位置，移动经过一条闭合路径后，又回到原本位置，则作用于这粒子的保守力所做的机械功等于零。假设在一个物理系统里，所有的作用力都是保守力，则称此物理系统为“保守系统”，又称为“守恒系统”。对于这种系统，在空间里每一个位置，都可以给定位势一个唯一数值。假设粒子从某位置移动至另一位置，则由于保守力的作用，粒子的势能可能会有所改变，但前后差值与移动经过的路径无关。例如，重力是一种保守力，而摩擦力是一种非保守力。

在物理学里，无限深方形阱，又称为无限深位势阱，是一个阱内位势为 0 ，阱外位势为无限大的位势阱。思考一个或多个粒子，永远地束缚于无限深位势阱内，无法逃出。关于这些粒子的量子的问题，称为无限深方形阱问题，又称为无限深位势阱问题，盒中粒子问题，是一个理论问题。假若，阱内只有一个粒子，则称为单粒子无限深方形阱问题。假若，阱内有两个粒子，则称为双粒子无限深方形阱问题。假若，这两个粒子是完全相同的粒子，则问题又复杂许多，称为双全同粒子无限深方形阱问题。在这里，只讨论单粒子无限深方形阱问题。

当传播中的辐射，像光波、音波、电磁波、或粒子，在通过局部性的位势时，由于受到位势的作用，必须改变其直线轨迹，这物理过程，称为散射。这局部性位势称为散射体，或散射中心。局部性位势各式各样的种类，无法尽列；例如，粒子、气泡、液珠、液体密度涨落、晶体缺陷、粗糙表面等等。在传播的波动或移动的粒子的路径中，这些特别的局部性位势所造成的效应，都可以放在散射理论的框架里来描述。

假设一个受到某作用力的粒子，从初始位置移动到终结位置，而此作用力所做的功跟移动路径无关，则称此力为保守力，又称为守恒力。等价地说，假设一个粒子从某位置，移动经过一条闭合路径后，又回到原本位置，则作用于这粒子的保守力所做的机械功等于零。假设在一个物理系统里，所有的作用力都是保守力，则称此物理系统为“保守系统”，又称为“守恒系统”。对于这种系统，在空间里每一个位置，都可以给定位势一个唯一数值。假设粒子从某位置移动至另一位置，则由于保守力的作用，粒子的势能可能会有所改变，但前后差值与移动经过的路径无关。例如，重力是一种保守力，而摩擦力是一种非保守力。

在经典力学里，伯特兰定理阐明，只有两种位势

V

{\displaystyle V}

可以给出闭合轨道：

假设一个受到某作用力的粒子，从初始位置移动到终结位置，而此作用力所做的功跟移动路径无关，则称此力为保守力，又称为守恒力。等价地说，假设一个粒子从某位置，移动经过一条闭合路径后，又回到原本位置，则作用于这粒子的保守力所做的机械功等于零。假设在一个物理系统里，所有的作用力都是保守力，则称此物理系统为“保守系统”，又称为“守恒系统”。对于这种系统，在空间里每一个位置，都可以给定位势一个唯一数值。假设粒子从某位置移动至另一位置，则由于保守力的作用，粒子的势能可能会有所改变，但前后差值与移动经过的路径无关。例如，重力是一种保守力，而摩擦力是一种非保守力。