全同粒子 编辑
在量子力学里，全同粒子是一群不可区分的粒子。全同粒子包括基本粒子，像电子、光子，也包括合成的粒子，像原子、分子。
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贝特公式描述了 带电粒子穿越介质单位距离时的平均能损，即材料的阻止本领。 对于电子来说，其能损稍有不同，主要是由于其质量较小以及其全同粒子，并且由于电子的轫致辐射损失能量较多，因此也需要将这一项考虑在内。快速的带电粒子穿过材料时，与材料中原子的电子发生相互作用，从而激发或者电离材料原子，这一相互作用导致粒子的能量损失。
在量子力学里，泡利不容原理表明，两个全同粒子的费米子不能处于相同的量子态。这原理是由沃尔夫冈·泡利于1925年通过分析实验结果得到的结论。例如，由于电子是费米子，在一个原子里，每个电子都拥有独特的一组量子数



n
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ℓ
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m

ℓ


,

m

s




{\displaystyle n,\ell ,m_{\ell },m_{s}}

，两个电子各自拥有的一组量子数不能完全相同，假若它们的主量子数



n


{\displaystyle n}

，角量子数



ℓ


{\displaystyle \ell }

，磁量子数




m

ℓ




{\displaystyle m_{\ell }}

分别相同，则自旋




m

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{\displaystyle m_{s}}

必定不同，它们必定拥有相反的自旋磁量子数。换句话说，处于同一原子轨域的两个电子必定拥有相反的自旋方向。
在量子力学里，泡利不容原理表明，两个全同粒子的费米子不能处于相同的量子态。这原理是由沃尔夫冈·泡利于1925年通过分析实验结果得到的结论。例如，由于电子是费米子，在一个原子里，每个电子都拥有独特的一组量子数



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{\displaystyle n,\ell ,m_{\ell },m_{s}}

，两个电子各自拥有的一组量子数不能完全相同，假若它们的主量子数



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，角量子数



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{\displaystyle \ell }

，磁量子数




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{\displaystyle m_{\ell }}

分别相同，则自旋




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{\displaystyle m_{s}}

必定不同，它们必定拥有相反的自旋磁量子数。换句话说，处于同一原子轨域的两个电子必定拥有相反的自旋方向。
在量子力学里，泡利不容原理表明，两个全同粒子的费米子不能处于相同的量子态。这原理是由沃尔夫冈·泡利于1925年通过分析实验结果得到的结论。例如，由于电子是费米子，在一个原子里，每个电子都拥有独特的一组量子数



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{\displaystyle n,\ell ,m_{\ell },m_{s}}

，两个电子各自拥有的一组量子数不能完全相同，假若它们的主量子数



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，角量子数



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{\displaystyle \ell }

，磁量子数




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{\displaystyle m_{\ell }}

分别相同，则自旋




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{\displaystyle m_{s}}

必定不同，它们必定拥有相反的自旋磁量子数。换句话说，处于同一原子轨域的两个电子必定拥有相反的自旋方向。
在量子力学里，泡利不容原理表明，两个全同粒子的费米子不能处于相同的量子态。这原理是由沃尔夫冈·泡利于1925年通过分析实验结果得到的结论。例如，由于电子是费米子，在一个原子里，每个电子都拥有独特的一组量子数



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{\displaystyle n,\ell ,m_{\ell },m_{s}}

，两个电子各自拥有的一组量子数不能完全相同，假若它们的主量子数



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，角量子数



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{\displaystyle \ell }

，磁量子数




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{\displaystyle m_{\ell }}

分别相同，则自旋




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{\displaystyle m_{s}}

必定不同，它们必定拥有相反的自旋磁量子数。换句话说，处于同一原子轨域的两个电子必定拥有相反的自旋方向。
在量子力学里，泡利不容原理表明，两个全同粒子的费米子不能处于相同的量子态。这原理是由沃尔夫冈·泡利于1925年通过分析实验结果得到的结论。例如，由于电子是费米子，在一个原子里，每个电子都拥有独特的一组量子数



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，两个电子各自拥有的一组量子数不能完全相同，假若它们的主量子数



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分别相同，则自旋




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{\displaystyle m_{s}}

必定不同，它们必定拥有相反的自旋磁量子数。换句话说，处于同一原子轨域的两个电子必定拥有相反的自旋方向。
在量子力学里，泡利不容原理表明，两个全同粒子的费米子不能处于相同的量子态。这原理是由沃尔夫冈·泡利于1925年通过分析实验结果得到的结论。例如，由于电子是费米子，在一个原子里，每个电子都拥有独特的一组量子数



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，两个电子各自拥有的一组量子数不能完全相同，假若它们的主量子数



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分别相同，则自旋




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必定不同，它们必定拥有相反的自旋磁量子数。换句话说，处于同一原子轨域的两个电子必定拥有相反的自旋方向。
在量子力学里，泡利不容原理表明，两个全同粒子的费米子不能处于相同的量子态。这原理是由沃尔夫冈·泡利于1925年通过分析实验结果得到的结论。例如，由于电子是费米子，在一个原子里，每个电子都拥有独特的一组量子数



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，两个电子各自拥有的一组量子数不能完全相同，假若它们的主量子数



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分别相同，则自旋




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必定不同，它们必定拥有相反的自旋磁量子数。换句话说，处于同一原子轨域的两个电子必定拥有相反的自旋方向。
在量子力学里，泡利不容原理表明，两个全同粒子的费米子不能处于相同的量子态。这原理是由沃尔夫冈·泡利于1925年通过分析实验结果得到的结论。例如，由于电子是费米子，在一个原子里，每个电子都拥有独特的一组量子数



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{\displaystyle n,\ell ,m_{\ell },m_{s}}

，两个电子各自拥有的一组量子数不能完全相同，假若它们的主量子数



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分别相同，则自旋




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必定不同，它们必定拥有相反的自旋磁量子数。换句话说，处于同一原子轨域的两个电子必定拥有相反的自旋方向。
在量子力学里，泡利不容原理表明，两个全同粒子的费米子不能处于相同的量子态。这原理是由沃尔夫冈·泡利于1925年通过分析实验结果得到的结论。例如，由于电子是费米子，在一个原子里，每个电子都拥有独特的一组量子数



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，两个电子各自拥有的一组量子数不能完全相同，假若它们的主量子数



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分别相同，则自旋




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必定不同，它们必定拥有相反的自旋磁量子数。换句话说，处于同一原子轨域的两个电子必定拥有相反的自旋方向。