弦论中的对偶性，是指弦论中的是两个看似不相同的理论，实际上是等价的。所谓等价，意思是即使两个理论对实验本身的物理描述可能完全不同，两个理论对所有可以测量的值都有相等的预测。
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T对偶是弦论中的一种对偶性，适用于弦论的九维空间中，把紧致空间半径为R的理论与紧致空间半径为1/R的理论联系起来。于是当在一种理论的物理图景中有一维度被卷缩成卡鲁扎-克莱因理论时，在另外一种理论的物理图景中则有某一维度位于半径很大的圆上。然而这两种理论描述的却是同样的物理图景。
S对偶是弦论中的一种对偶性。它将一种理论的耦合常数与另一种理论的耦合常数联系起来，因此又称为强弱对偶性。举例来说，O型杂弦和I型弦在10维时空就有S对偶性。这意味着O型杂弦的强耦合极限就是I型弦论的弱耦合极限，反之亦然。寻求强弱耦合对偶性的证据的方法之一是比较每种物理图景的轻态谱，看看两者是否一致。比如I型弦论的 D膜在弱耦合时较重而在强耦合时较轻。这种D弦与O型杂弦的世界面传播同样的轻态场。于是当I型弦论的D弦因很强的耦合而变得很轻时，我们就看到上述杂化弦描述的却是弱耦合的情形。
10维时空中还有一种S对偶，那就是IIB 型弦论的自身对偶性。IIB 型弦的强耦合极限也是IIB 型弦论的另外一种弱耦合极限。IIB型弦论中也含一种D弦且这种D 弦在强耦合下变成轻态。不过这种D弦看上去却像是IIB型弦论的另一种基本弦。在IIB型弦论中，运动的能量方程有两种广义解：D膜和弦论。D弦在强耦合下同了弱耦合下的F弦，这就是所谓的IIB型弦论的自身对偶性。
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