自发对称破缺或自发对称性破缺是某些物理系统体现对称性破缺的模式。当物理系统所遵守的物理定律具有某种对称性，而物理系统本身并不具有这种对称性，则称此现象为自发对称破缺。这是一种自发性过程，由于这过程，本来具有这种对称性的物理系统，最终变得不再具有这种对称性，或不再表现出这种对称性，因此这种对称性被隐藏起来。因为自发对称破缺，有些物理系统的运动方程式或拉格朗日量遵守这种对称性，但是最低能量的解则不具备这种对称性。从描述物理现象的拉格朗日量或运动方程式，可以对于这现象做分析研究。
对称性是现代物理学中的一个核心概念，系统从一个状态变换到另一个状态，如果这两个状态等价，则说系统对这一变换是对称的。或者说给系统一个“操作”，如果系统从一个状态变到另一个等价的状态，则说系统对这一操作是对称的。它是指一个理论的拉格朗日量或运动方程在某些变量的变化下的不变性。如果这些变量随时空变化，而拉格朗日量或运动方程仍旧不变，则称此性质为为“局域对称性”，反之，若这些变量不随时空变化，则称此性质为“整体对称性”。物理学中最简单的对称性例子是牛顿第二定律的伽利略变换不变性和麦克斯韦方程的洛伦兹变换不变性和相位不变性。
自发对称破缺或自发对称性破缺是某些物理系统体现对称性破缺的模式。当物理系统所遵守的物理定律具有某种对称性，而物理系统本身并不具有这种对称性，则称此现象为自发对称破缺。这是一种自发性过程，由于这过程，本来具有这种对称性的物理系统，最终变得不再具有这种对称性，或不再表现出这种对称性，因此这种对称性被隐藏起来。因为自发对称破缺，有些物理系统的运动方程式或拉格朗日量遵守这种对称性，但是最低能量的解则不具备这种对称性。从描述物理现象的拉格朗日量或运动方程式，可以对于这现象做分析研究。
在量子场论里，手征对称性是物理系统的拉格朗日量可能具有的一种对称性。具有手征对称性的物理系统，其狄拉克场的左手部分与右手部分可以独立变换。这样，拉格日量的各个项目可以被分为向量部分和轴向量部分。向量部分对于左手部分与右手部分同等处理；轴向量部分对于左手部分与右手部分不同等处理。
对称性是现代物理学中的一个核心概念，系统从一个状态变换到另一个状态，如果这两个状态等价，则说系统对这一变换是对称的。或者说给系统一个“操作”，如果系统从一个状态变到另一个等价的状态，则说系统对这一操作是对称的。它是指一个理论的拉格朗日量或运动方程在某些变量的变化下的不变性。如果这些变量随时空变化，而拉格朗日量或运动方程仍旧不变，则称此性质为为“局域对称性”，反之，若这些变量不随时空变化，则称此性质为“整体对称性”。物理学中最简单的对称性例子是牛顿第二定律的伽利略变换不变性和麦克斯韦方程的洛伦兹变换不变性和相位不变性。
对称性是现代物理学中的一个核心概念，系统从一个状态变换到另一个状态，如果这两个状态等价，则说系统对这一变换是对称的。或者说给系统一个“操作”，如果系统从一个状态变到另一个等价的状态，则说系统对这一操作是对称的。它是指一个理论的拉格朗日量或运动方程在某些变量的变化下的不变性。如果这些变量随时空变化，而拉格朗日量或运动方程仍旧不变，则称此性质为为“局域对称性”，反之，若这些变量不随时空变化，则称此性质为“整体对称性”。物理学中最简单的对称性例子是牛顿第二定律的伽利略变换不变性和麦克斯韦方程的洛伦兹变换不变性和相位不变性。
拉格朗日力学时常涉及广义位势，因为拉格朗日量
L
{\displaystyle {\mathcal {L}}\,\!}
的广义式定义包含了广义位势：
拉格朗日力学时常涉及广义位势，因为拉格朗日量
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