近自由电子近似是一种研究电子的近似方法。依据能带理论，可以认为固体内部电子不再束缚在单个原子周围，而是在整个固体内部运动，仅仅受到离子实势场的微扰。在远离布里渊区边界时，本征函数波函数的主部是动量的本征态，散射仅仅提供一阶修正。近自由电子近似应用范围有限，只对碱金属适用。正因为如此，这一类晶体的费米面近似为球形。
多参考组态相互作用方法是量子化学中的一种组态相互作用方法。在该方法中，采用基态和部分激发态的电子组态斯莱特行列式作为参考态行列式，通过对所有的参考态行列式进行激发得到一组用于展开体系哈密顿量本征函数的多项式。仅包含所有单激发组态态函数作为参考态的 MRCI 方法称为单激发 MRCI，包含单激发和双激发的则称为 MRCISD，余类推。
多参考组态相互作用方法是量子化学中的一种组态相互作用方法。在该方法中，采用基态和部分激发态的电子组态斯莱特行列式作为参考态行列式，通过对所有的参考态行列式进行激发得到一组用于展开体系哈密顿量本征函数的多项式。仅包含所有单激发组态态函数作为参考态的 MRCI 方法称为单激发 MRCI，包含单激发和双激发的则称为 MRCISD，余类推。
多参考组态相互作用方法是量子化学中的一种组态相互作用方法。在该方法中，采用基态和部分激发态的电子组态斯莱特行列式作为参考态行列式，通过对所有的参考态行列式进行激发得到一组用于展开体系哈密顿量本征函数的多项式。仅包含所有单激发组态态函数作为参考态的 MRCI 方法称为单激发 MRCI，包含单激发和双激发的则称为 MRCISD，余类推。
在数学中，长球波函数由一个限时、限频、与第二个限时的函数相乘而成。假定
Q
T
{\displaystyle Q_{T}}
表示一个切截时间的运算器，且
x
=
Q
T
x
{\displaystyle x=Q_{T}x}
，则x必为有限时间区间的函数，当x在
[
−
T
/
2
;
T
/
2
]
{\displaystyle [-T/2;T/2]}
的区间内。同理，假定
P
W
{\displaystyle P_{W}}
表示一个理想的低频滤波器，且
x
=
P
W
x
{\displaystyle x=P_{W}x}
，则x必为有限带宽区间的函数，当x在
[
−
W
;
W
]
{\displaystyle [-W;W]}
的区间内。透过组合上述运算子，使得
Q
T
P
W
Q
T
{\displaystyle Q_{T}P_{W}Q_{T}}
转变成线性、有界且自伴的运算式。对于
n
=
1
,
2
,
…
{\displaystyle n=1,2,\ldots }
，我们假设
ψ
n
{\displaystyle \psi _{n}}
为第n项的本征函数，定义下列函式
在量子力学中，角动量算符之间的对易关系是基本的对易关系之一。从这些对易关系出发就足以得出关于角动量算符及其本征函数的许多性质，而不需要关心角动量算符在某个表象下的具体表达式。从数学上看，这一套理论实际上是研究与李代数
s
u
{\displaystyle {\mathfrak {su}}}
相关的性质。
多参考组态相互作用方法是量子化学中的一种组态相互作用方法。在该方法中，采用基态和部分激发态的电子组态斯莱特行列式作为参考态行列式，通过对所有的参考态行列式进行激发得到一组用于展开体系哈密顿量本征函数的多项式。仅包含所有单激发组态态函数作为参考态的 MRCI 方法称为单激发 MRCI，包含单激发和双激发的则称为 MRCISD，余类推。
多参考组态相互作用方法是量子化学中的一种组态相互作用方法。在该方法中，采用基态和部分激发态的电子组态斯莱特行列式作为参考态行列式，通过对所有的参考态行列式进行激发得到一组用于展开体系哈密顿量本征函数的多项式。仅包含所有单激发组态态函数作为参考态的 MRCI 方法称为单激发 MRCI，包含单激发和双激发的则称为 MRCISD，余类推。
在量子力学中，克莱布希－高登系数是两个角动量耦合时，它们的本征函数的组合系数。
在量子力学中，克莱布希－高登系数是两个角动量耦合时，它们的本征函数的组合系数。
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